“其中θs是初动量和末动量之间的夹角，w为中子激发出靶材中元激发的频率。”
“散射截面满足费米黄金定则，也就是d2σ/dΩdef|λi→λf=(kf/ki)(mn/2π?2)2||2δ。”
“接着利用波恩近似把入射波看成平面波，那么代入δ函数就可以得到中子的波失，对吧？”
陆光达这次思考了比较长的时间，仔细过了遍徐云的思路，确认没问题后方才点了点头。
一旁的老郭和钱五师等人亦是露出了赞同的表情。
李觉飞快的扫了扫现场，发现除了自己外所有人都有反应，便也将双手环在胸前，做思索状的微微点了点几下脑袋。
接着徐云将笔交给了陆光达，对他说道：
“陆主任，那就请您计算一下中子的波失参量吧——假设中子散射的能级是20mev。”
陆光达看了他一眼，没多说话，接过笔和纸计算起来。
虽然他的手上没有中子散射的具体图谱，但在已知粒子自旋和徐云给出的量级情况下，做个动态结构因子的推导还是有手就行的。
然而算着算着。
陆光达忽然眉头一扬，目露错愕的看着徐云：
“17.87？小韩，这怎么可能？”
众所周知。
描述一颗粒子运动过的参量有很多种，比如说频率、波数、波长甚至等效温度都行。
又比如.....
波失。
20mev散射的中子波失大概在2.20?的?1次方左右，这个参数可是当年陆光达在海对面读博时亲手统计出来的。
更别说在如今596项目中由于各种计算需要，也涉及到了大量相关波失参数。
不夸张的说。
陆光达什么都可能忘，但绝不可能忘记这个数值。
可眼下按照常规推理得出的中子波失数值，却和他已知的相差了整整八倍，这显然就很挑战三观了。
就像是问你一只成年猫连尾巴在内有多长，可能有人会说一米，可能有人会说40厘米，但试问有谁会说自家猫有五米长的？
因此很明显。
一定是哪个地方出了某些问题。
想到这里。
陆光达便再次看向了徐云，将算纸转向他，对他问道：
“小韩，这到底是怎么回事？”
徐云见状也没卖关子，而是微微叹了口气，解释道：
“陆主任，不瞒你说，这是当年剑桥大学一位叫做一方通行的学长在实验中发现的异常。
“他是一个失量计算的狂热者，于是少见的想用波失来描述中子，但在计算之后，却发生了这么个诡异的情况。”
“于是他在数学上进行了反复比对，最终发现了一个情况，那就是.......”
“这是中子的磁矩在作怪，它的反常磁矩导致了它在模型上的误差。”
陆光达愣了两秒钟，但很快音调便拔高了一大截：
“磁矩？”
徐云沉沉的点了点头。
某种意义上来说。
粒子磁矩在计算上引发的误差，坑了物理学界整整一代人。
磁矩。
提起这个词，很多人可能下意识都会想到磁铁的磁矩。
但实际上。
除了宏观磁矩外，在看不见的微观粒子中，还存在有另一种微观磁矩的概念。
它是粒子的一种内禀属性，和自旋有关系。
当初曾经解释过自旋的意义，也就是核子处于复杂的共同运动状态下对于其中心轴的自转。
旋转的微粒在其周围引发了沿其自转轴方向排列的动量矩——例如陀螺在旋转时使之保持直立状态的就是它的动量矩，旋转的电荷同样会围绕自身产生被称为磁矩的磁场。
而在所有粒子中。
中子这种不带电粒子同样具有磁矩，这是三十年代那会儿斯特恩（不是nba那个）发现的异常现象。
在眼下这个时期。
物理界计算出来的中子磁矩大概是-3.82个单位核磁子，但物理学界对于它的认知也就仅此而已了。
磁矩这玩意儿怎么出现、对于中子有什么意义，目前依旧无人知晓。
而按照徐云的说法.....
正是因为这个磁矩的存在，导致数学上的计算出了问题？
随后徐云顿了顿，继续解释道：
“陆主任，当初斯特恩计算中子磁矩的模型您应该记得吧？”
陆光达点点头，提笔在纸上写下了一个表达式：
μns=gns?e/2mp?hbar/2=gns/2?e?hbar/2mp。
徐云伸手点了点其中的mp，说道：
“您看这里，这里的mp是自由中子的同位旋质量，也就是同位旋二重态的两个正交基失，它们两个一起构成了一个同位旋为1/2的子空间。”（注：防止被杠预判性的解释一下，这里其实是计算上便于理解的弱同位旋）
“从量子力学的角度来说，对称性会导致能级的简并——以氢原子为例，在不考虑微扰论时，当n和l相同时，无论m值和sz值为多少，能量都是一样的。”
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